۱٫۱۱ گرانشِ تنشیِ آماری

خانه ／ ۱ نظریهٔ فیلامانِ انرژی

نخست — چیست (تعریف و شهود)
گرانشِ تانسوریِ آماری نامِ «شیبی» در مقیاس بزرگ است که هنگامی پدید می‌آید که ذراتِ ناپایدارِ تعمیم‌یافته با کوشش‌های بی‌شمارِ «کشیدن و سپس پاشیدن»، دریای انرژی را در میانگین می‌فشارند. ماده و نور روی این شیبِ نرم و موج‌دار حرکت می‌کنند؛ ازاین‌رو کششِ افزوده، کژراهه‌های مسیر و جابه‌جایی‌های کوچکِ زمانِ رسیدن دیده می‌شود. برای آن‌که «انقباض‌های محلیِ بسیار» را به «شیبی یگانه در پهنهٔ کیهان» ترجمه کنیم، هستهٔ مؤثر را به‌مثابهٔ الگوی پاسخ به کار می‌گیریم: در نواحی آرام و دیرپا، هسته کمابیش ثابت می‌ماند؛ اما در ادغام‌ها، برشِ شدید یا آشفتگی، پویا می‌شود—وابسته به زمان و جهت—و تأخیر و بازگشت از خود نشان می‌دهد. این چارچوب با نویزِ پس‌زمینهٔ تانسوری جفت می‌شود: نخست نویز بالا می‌رود، سپس اثرِ گرانشی نمایان‌تر می‌شود.

دوم — چگونه انباشته می‌شود (از خرد تا کلان)

• رویداد کوچک، شمار بزرگ: هر انقباض ناچیز است، اما جهتش اغلب با چیدمانِ مرئی، میدان‌های بیرونی و مرزها هم‌راستا می‌شود.
• انباشت در زمان و فضا: همچون تابیدنِ رشته‌های نازک به ریسمان، انقباض‌های ریز روی‌هم جمع می‌شوند و شیبی پیوسته می‌سازند.
• قواعد را الگو تعیین می‌کند: هستهٔ مؤثر برمی‌گزیند که کجا، کی و به کدام سو اثر بهتر جمع شود؛ در رخدادهای بزرگ، خودِ الگو با محیط دگرگون می‌شود.
• سببیت روشن است: بازریزیِ بسته‌های موجی فوراً کفِ نویز را بالا می‌برد؛ برآمدِ شیب به انباشت نیاز دارد—پس نخست نویز، سپس گرانش.

سوم — نشانگانِ اصلی (پیوند مستقیم با مشاهده)

• دو ریختِ الگو: ناحیهٔ آرام → هستهٔ پایدار؛ ناحیهٔ رویداد → هستهٔ پویا و ناهمسانگرد با محورِ اصلی، ریتم و حافظه.
• بی‌رنگ و مسیرمحور: پس از کاستنِ پلاسما و پیش‌زمینه‌ها، سیگنال‌های هم‌مسیر—از نوری تا رادیویی—باقی‌مانده‌هایی هم‌سو نشان می‌دهند؛ تفاوت‌ها را عمدتاً محیطِ پیموده تعیین می‌کند نه «گزینشِ باند» از سوی گرانش.
• یک نقشه، چند کار: یک نقشهٔ پایهٔ کمون باید باقیمانده‌های منحنیِ چرخش، عدسی و زمان‌سنجی را هم‌زمان کاهش دهد؛ اگر هر کانال «وصلهٔ جداگانه» بخواهد، یکپارچگی نقض می‌شود.
• تأخیر و بازگشت: در ادغام‌ها و برشِ قوی، نخست نویز می‌جهد و سپس شیب تند می‌شود؛ پس از رویداد، شیب با مقیاسِ زمانیِ خود عقب می‌نشیند.
• سازگاریِ محلی: آزمایش‌های آزمایشگاهی و میدانِ نزدیک همان قوانینِ کلاسیک را بازمی‌یابند؛ اثرهای تازه در مسیرهای بلند و آماره‌های بزرگ آشکار می‌شود.

چهارم — چگونه بسنجیم (رویهٔ خوانش)

• نقشه‌برداریِ مشترک: باقی‌مانده‌های ریزِ منحنیِ چرخش، عدسیِ ضعیف/قوی و تأخیرِ رسیدن را روی همان مختصاتِ سماوی می‌افکنیم و هم‌راستایی را می‌سنجیم.
• سنجشِ پیش و پس: با سری‌های زمانی و هم‌بستگیِ متقابل، تأخیرِ مثبتِ پایداری میان خیزِ نویز و دگرگونیِ شیب اندازه می‌گیریم و بازگشت را پی‌می‌گیریم.
• تفاضلِ چندتصویری (عدسیِ قوی): مسیرهای چندگانهٔ یک چشمه باید هم‌منشأ هم‌بسته باشند؛ ریزتأخیرها و جابجایی‌های کوچکِ سرخ‌گرایی با تحولِ محورِ اصلیِ هسته همراه می‌شود.
• پیمایشِ میدانِ بیرونی: دامنه و جهت‌گیری را در کهکشان‌های منزوی، گروه‌ها/خوشه‌ها و گره‌های تورِ کیهانی می‌سنجیم تا الگوهای نظام‌مند برآید.
• راستی‌آزماییِ بی‌رنگی: پس از زدودنِ پراکندگی و پیش‌زمینه، باقی‌مانده‌های چندباند در یک مسیر باید همگام حرکت کنند.
  (این موارد با آزمون‌های شهودیِ «نخست نویز سپس نیرو»، «هم‌سوگردی فضایی» و «مسیرِ برگشت‌پذیر» همخوان است و غالباً به صورت بازگشتِ پسارویداد دیده می‌شود.)

پنجم — یک جمله در برابر روایتِ غالب
به‌جای افزودنِ «ذراتِ پنهان»، کششِ افزوده را پاسخِ انقباضِ آماری می‌خوانیم. خوانش‌های هندسی معتبر می‌ماند، اما علیت در آمارهٔ تانسوری جای می‌گیرد. نواحی آرام با آزمون‌های رایج همسازند؛ نواحی رویداد با الگویی پویا و کم‌هزینه ناهمخوانی‌های خردِ چندکاناله را یک‌کاسه می‌کند.

ششم — سرنخ‌های رصدی (به چه نگاه کنیم)

• هم‌سوییِ جهت‌ها: باقی‌مانده‌های چرخش، عدسی و زمان‌سنجی به سوی جهتِ برگزیدهٔ یکسان متمایل می‌شوند؛ محورِ هسته با میدان‌های بیرونی یا برش هم‌چرخش می‌کند.
• تأخیر و بازگشت: سه‌گانهٔ «جهشِ نویز، پیرویِ شیب، بازگشتِ پسارویداد» در چند حوزهٔ داده تکرار می‌شود.
• یک هسته برای چند برازش: دینامیک و عدسی را با یک الگو برازش می‌کنیم و تأخیرهای زمانی را برون‌یابی، تا باقیمانده‌ها توأمان کاهش یابد.
• اثرِ میدانِ بیرونی: سینماتیکِ درونیِ ماهواره/کوتوله‌ها با شدتِ میدانِ میزبان به‌صورت نظام‌مند دگرگون می‌شود.
• اعتبارسنجیِ چندزمانه: در یک ناحیه، ریزتفاوت‌ها روی مسیرِ فرگشتیِ تکرارپذیر میانِ کارزارها آرام‌آرام پیش می‌رود.

هفتم — ده پدیدهٔ نمایندهٔ گرانشِ تانسوریِ آماری

• تخت‌شدنِ منحنیِ چرخشِ کهکشانی: نقشهٔ یگانه باقیمانده‌ها را در شعاع‌های گوناگون می‌کاهد و تنشِ «تنوع–هم‌ترازی» را سبک می‌کند.
• رابطهٔ تالی–فیشرِ باریونی: مقیاسِ فشردهٔ جرم–سرعت نمودی از کنشِ درازمدتِ شیبِ آماری است.
• رابطهٔ شتابِ شعاعی: کژروی‌های شتابِ پایین با «کفِ کشش»ِ STG اقتصادی‌تر توضیح داده می‌شود.
• عدسیِ ضعیفِ کهکشان–کهکشان: در نمونه‌های بزرگ، موزاییکِ شیب با مادهٔ مرئی و میدان‌های بیرونی هم‌راستا است.
• برشِ کیهانی: بافت‌های کاسه/پشته با «پستی‌وبلندی»ِ نقشهٔ یکپارچه همخوان است.
• عدسیِ قوی و تأخیرِ زمانی: ریزتفاوت‌های مسیر و جابه‌جایی‌های کوچکِ سرخ‌گرایی زیر نقشهٔ واحد همگرا می‌شود؛ در نواحی رویداد محور و دامنه دچار تأخیر می‌گردد.
• افستِ جرمِ دینامیکی–جرمِ عدسی در خوشه‌ها: نقشهٔ واحد با «وصله»‌های کمتر سوگیری‌های نظام‌مند را توضیح می‌دهد.
• جابجاییِ قلهٔ جرم–نور در خوشه‌های درهم‌جوشیده: با هستهٔ پویا، ناهم‌فازی به‌طور منظم با عصر کیهانی تغییر می‌کند.
• ترجیحِ اندک به عدسیِ قوی‌تر در زمینهٔ کیهانی: افزایشِ خفیفِ شیبِ کلان‌مقیاس با جمعِ آماریِ بلندمدت سازگار است.
• پدیدارشدنِ «زودهنگام»ِ سیاه‌چاله‌های فوق‌پرجرم: شیبِ تندتر و مسیرهای تغذیهٔ هموارتر فشرده‌سازی و رشدِ سریع را تسهیل می‌کند.

هشتم — در یک نگاه
STG به‌جای «افزودنِ موجودیت»، افزودنِ پاسخ را پیش می‌نهد. هستهٔ مؤثرِ حساس به محیط، بی‌شمار انقباضِ محلی را در شیبی کلان می‌نشاند. در آرامش، الگو پایدار است؛ در رویداد، پویا و ناهمسانگرد و دارای حافظه. یک نقشهٔ بنیادینِ کمون باید چندمنظوره باشد و باقیمانده‌های چرخش، عدسی و زمان‌سنجی را هم‌گرا کند؛ در همین حین نویزِ پس‌زمینهٔ تانسوری پیش‌می‌افتد و گرانشِ تانسوریِ آماری دنبال می‌آید تا چرخهٔ کاملِ «کشیدن–پاشیدن» را ترسیم کند.